Жидкие (Ж) и аморфные (АМ) металлы представлены системой $N_{M}$ кластеров $K_{j}$ из внутренних ($v$) и поверхностных ($s$) катионов. $K_{j}$ разделены полостями ($h_{j}$) с зонными электронами. Квантовая теория исходит из зонных ($t$) и кулоновских ($Q$) связей для непереходных металлов. В переходных Ж-металлах добавляются ковалентные связи ($\Gamma$) и флуктуации химических связей (ФХС). Броуновское движение (БД) и коэффициент диффузии $D(T)$ как функции температуры $T$ связаны с энтропией $S$ кластеров и зонных электронов. Включение $S(N_{M})$ моделирует плавление. Температура этого перехода первого рода $T_{L}(\Gamma, Q, t)$ интегрально выражается через энергии зонных квазичастиц $\varepsilon_{k}$ и ФХС. Постоянное магнитное поле $B$ проявляет $3d$-кластеры в непереходных Ж-металлах (Ga, Sn, ...). Переменное поле $B(\omega)$ на частотах $\omega \geq 10^{3}$ разделяет (за счёт скин-эффекта) поверхность и объём сплава. Лёгкие примеси (C, O, ...), вступая в реакции в присутствии термических и электромагнитных полей, изменяют состав Ж-сплава и его спектры.