Методами андреевской и туннельной спектроскопии показано, что для оптимально допированного купрата Bi$_{1,6}$Pb$_{0,4}$Sr$_{1,8}$Ca$_{2,2}$Cu$_{3}$O$_{x}$ (Bi2223, $T_{c}$ $\cong$ 110—112 К) гидростатическое давление $P$ приводит к увеличению $T_{c}$ с $dln(T_{c})/dP = (1,5 \pm 0,3)\cdot10^{-3}$ кбар$^{-1}$ и энергетической щели $\Delta_{0}$ с $dln(\Delta_{0})/dP = (4,5 \pm 0,5)\cdot10^{-3}$ кбар$^{-1}$. Наблюдаемое при этом возрастание с давлением отношения $2\Delta_{0}/(kT_{c})$ объясняется не усилением электрон-бозонной связи, а соответствующим увеличением псевдощели $\Delta_{PG} (dln(\Delta_{PG})/dP = (4,5 \pm 0,5)\cdot10^{-3}$ кбар$^{-1}$). Полученный результат показывает, что для оптимально допированных купратов аномально большое отношение $2\Delta_{0}/(kT_{c}) \geq 8-9$ объясняется не эффективной связью электронов с низкочастотными бозонами, а влиянием псевдощели.