Методами андреєвської та тунельної спектроскопії показано, що для оптимально допованого купрату Bi$_{1,6}$Pb$_{0,4}$Sr$_{1,8}$Ca$_{2,2}$Cu$_{3}$O$_{x}$ (Bi2223, $T_{c}$ $\cong$ 110—112 К) гідростатичний тиск $P$ приводить до збільшення $T_{c}$ із $dln(T_{c})/dP = (1,5 \pm 0,3)\cdot10^{-3}$ кбар$^{-1}$ та енергетичної щілини $\Delta_{0}$ із $dln(\Delta_{0})/dP = (4,5 \pm 0,5)\cdot10^{-3}$ кбар$^{-1}$. Спостережуване при цьому зростання з тиском відношення $2\Delta_{0}/(kT_{c})$ пояснюється не посиленням електрон-бозонного зв’язку, а відповідним збільшенням псевдощілини $\Delta_{PG} (dln(\Delta_{PG})/dP = (4,5 \pm 0,5)\cdot10^{-3}$ кбар$^{-1}$). Одержаний результат показує, що для оптимально допованих купратів аномально велике відношення $2\Delta_{0}/(kT_{c}) \geq 8-9$ пояснюється не ефективним зв’язком електронів із низькочастотними бозонами, а впливом псевдощілини.