Температурная эволюция плотности носителей заряда в центре зоны Бриллюэна сверхпроводника Fe(Se,Te)
Ю. В. Пустовит$^{1}$, В. Бруе$^{2}$, Д. А. Чареев$^{3,4,5}$, А. А. Кордюк$^{1,6}$
$^{1}$Институт металлофизики им. Г.В. Курдюмова НАН Украины, бульв. Академика Вернадского, 36, 03142 Киев, Украина
$^{2}$Laboratoire de Physique des Solides, CNRS, Université Paris-Sud, Université Paris-Saclay, 91405 Orsay Cedex, France
$^{3}$Институт экспериментальной минералогии имени академика Д.С. Коржинского Российской академии наук, ул. Академика Осипьяна, 4, 142432 Черноголовка, Московская область, Российская Федерация
$^{4}$Уральский федеральный университет, ул. Мира, 19, 620002 Екатеринбург, Российская Федерация
$^{5}$Казанский федеральный университет, ул. Кремлевская, 18, 420008 Казань, Республика Татарстан, Российская Федерация
$^{6}$Киевский академический университет НАН и МОН Украины, бульв. Академика Вернадского, 36, 03142 Киев, Украина
Получена: 10.01.2018. Скачать: PDF
Характерной особенностью электронной структуры сверхпроводников на основе железа является смещение экспериментально полученных зон по сравнению с результатами расчётов. Изменения зонной структуры FeSe с повышением температуры могут объяснить механизмы таких смещений, но результаты разных исследований дают противоположные направления эволюции зонной структуры в центре зоны Бриллюэна. В этой статье мы сообщаем о синхронном смещении $d_{xz}$- и $d_{yz}$-зон при повышении температуры в точке $Z$ в температурном диапазоне 20–160 К. С учётом результатов изменений зонной структуры с повышением температуры в точке $А$ такие смещения могут изменять паритет между электронами и дырками, что можно интерпретировать как увеличение концентрации электронов с увеличением температуры.
Ключевые слова: фотоэлектронная спектроскопия с угловым разрешением, метод кривизны, электронная структура, железные сверхпроводники, FeSe.
URL: http://mfint.imp.kiev.ua/ru/abstract/v40/i02/0139.html
PACS: 74.20.Mn, 74.25.Jb, 74.70.Xa, 78.70.-g, 79.60.Bm, 82.80.Pv