Порядок угловых моментов $\mathbf{J}_\mathbf{r}$ в металлическом уране может возникнуть путём упорядочения пар орбитальных моментов $\mathbf{L}_\mathbf{r}$ в форме «орбитального стекла». Представление многоэлектронных операторных спиноров и их Фурье-образов (флуктуаций химических (ковалентных) связей (ФХС)) даёт параметр «стекла» ${P_3}(T)=\left\langle{{(L_r^z)}^2}\right\rangle$ как функционал ФХС и функцию температуры $T$. Область металлического урана ($C_3$) содержит $N_3$ элементов группы Галуа (ГГ–G$_3$) в виде пар узлов ($\mathbf{r}$–$\mathbf{R}$) иона U и их моментов ($\mathbf{L}_\mathbf{r}\uparrow\downarrow\mathbf{L}_\mathbf{R}$). Ориентация $P_3$ вдоль O$z$ при деформации $u_{33}$ определяет вклад магнитной восприимчивости $\chi_{zz}\sim{P_3}(T)$. Магнитоэлектрическое сопротивление $\Delta{R}_{33}\sim{P_3}(T)$. Ковалентная связь 6$d$–6$d$ увеличивает температуру плавления на $\Delta{T_L}\sim10^2$ К для U и Cm (имеющих по одному электрону 6$d$). Аномальный эффект Холла $R_{13}(P_1, P_3)$ обусловлен ФХС, как и остаточное электросопротивление $R_0$ переходных металлов, в частности U.