Порядок кутових моментів $\mathbf{J}_\mathbf{r}$ в металічному урані може виникнути шляхом упорядкування пар орбітальних моментів $\mathbf{L}_\mathbf{r}$ у формі «орбітального скла». Подання багатоелектронних операторних спінорів та їх Фурьє-образів (флуктуацій хімічних (ковалентних) зв’язків (ФХЗ)) дає параметр «скла» ${P_3}(T)=\left\langle{{(L_r^z)}^2}\right\rangle$ як функціонал ФХЗ і функцію температури $T$. Область металічного урану ($C_3$) уміщує $N_3$ елементів групи Галуа (ГГ–G$_3$) у вигляді пари вузлів ($\mathbf{r}$–$\mathbf{R}$) іона U та їх моментів ($\mathbf{L}_\mathbf{r}\uparrow\downarrow\mathbf{L}_\mathbf{R}$). Орієнтація $P_3$ вздовж O$z$ при деформації $u_{33}$ визначає внесок магнітної сприйнятливості $\chi_{zz}\sim{P_3}(T)$. Магнітоелектричний опір $\Delta{R}_{33}\sim{P_3}(T)$. Ковалентний зв’язок 6$d$–6$d$ збільшує температуру плавлення на $\Delta{T_L}\sim10^2$ К для U і Cm (які мають по одному електрону 6$d$). Аномальний ефект Холла $R_{13}(P_1, P_3)$ обумовлений ФХЗ, як і залишковий електроопір $R_0$ перехідних металів, зокрема U.