Экспериментально исследована относительная интенсивность группы рентгеновских эмиссионных линий $K\alpha_{1,2}$ и $K\alpha L^1$ $\gamma$ = $I$($K\alpha_3$)/[$I$($K\alpha_4$) + $I$($K\alpha{'}$)] и $\eta$ = $I$($K\alpha L^1$)/$I$($K\alpha_{1,2}$) при электронной бомбардировке металла Al в диапазоне энергий электронов 2–15 кеВ. Установлено, что приближение энергии электронов к порогу $KL_{2,3}$-ионизации (энергия порога $E_{KL}$ = 1,671 кэВ) сопровождается увеличением относительной интенсивности $\gamma$, которое составляет 18% при наименьшей достигнутой энергии пучка $E$ = 2 кэВ. Эффект отражает околопороговое возрастание отношения сечений возбуждения $^1P$- та $^3P$-термов $KL_{2,3}$-конфигурации $\sigma$($^3P$)/$\sigma$($^1P$). Показано, что такое возрастание не может быть связанным с двухэтапным «shake-off» механизмом двухэлектронной ионизации, эффективность которого вблизи энергетического порога значительно уменьшается. Предложено объяснение эффекта проявлением прямой двухэлектронной $KL_{2,3}$-ионизации при неупругом рассеянии электрона атомом Al. На примере двухэлектронного возбуждения 1$s^12p^1$($^1P$)–3$s^14p^1$($^1P$) и $s^12p^1$1($^1P$)–3$s^14p^1$($^3P$) атома гелия теоретически показано, что при приближении энергии электрона к порогу отношение $\sigma$($^3P$)/$\sigma$($^1P$) стремительно увеличивается за счет роста обменного взаимодействия. Сделан взвод о доминирующей роли механизма прямой двухэлектронной ионизации при околопороговой $KL_{2,3}$-ионизации метала Al электронным ударом.